若干非线性PDEs守恒律的构造
2023-02-01赵巧红张明霞额尔敦布和
赵巧红,张明霞,额尔敦布和,2
(1.内蒙古工业大学 理学院,内蒙古 呼和浩特 010051;2.呼和浩特民族学院 数学与大数据学院,内蒙古 呼和浩特 010051)
对称和守恒律在物理、数学和其他自然科学范畴内有着至关重要的应用。通过研究非线性偏微分方程(PDEs),为了揭示对称和守恒律之间的内在联系,Bluman及Anco[1]、特木尔朝鲁[2]、额尔敦布和[3-4]等构造守恒律的直接方法、同伦方法、对称用于已知守恒律的方法等诸多有效方法。众所周知,对称体现PDEs的结构特点,守恒律反应PDEs的运动特性,因而,推导出给定PDEs的对称和守恒律是可期待的。为此,基于数学计算软件Maple,借助对称-共轭对称‘对’方法和Ibragimov新守恒定理[5]分别推出Euler-Lagrange-type方程、Cauchy-Kovalevskaya方程组和(2+1)维热方程等几类经典的PDEs的守恒律,并比较已得守恒律挖掘上述两种方法之间的深层内在关系。
首先,考虑k阶PDEs(k≥2,l≤k)
其中x=(x1,x2,…,xn)为自变量,u=(u1,u2,…,um)为因变量,∂ju表示它关于u对x的所有j阶偏导数,即∂ju/∂xi1∂xi2…∂xij=ui1i2…ij,i=1,2,…,n,j=1,2,…,k,为了便于本文研究工作,先介绍如下定义。
定义1假设PDEs (1)的单参数Lie点变换群为
其无穷小生成元为
且对应的无穷小生成元的特征形式为
式(3)的k阶延拓为
其中
1 对称-共轭对称‘对’方法
对称与共轭对称是PDEs结构属性的两种表现形式,为了挖掘对称、共轭对称与PDEs守恒律之间的内在联系,下面运用对称-共轭对称‘对’方法[3,6-7]。
定义2PDEs (1)所对应的线性系统(Fréchet导数)为
假设PDEs(1)的对称(2)对应的无穷小生成元为(3),那么对称为确定方程组的解,即对PDEs(1)的任何解都存在一个线性系统
定义3PDEs (1)的共轭算子(共轭Fréchet导数)为
其中υ(x)=(υ1(x),υ2(x),…,υr(x))是任意函数,且σ=1,2,…,N。对于PDEs(1)的任何解U(x)=u(x),满足共轭线性系统
定理 1对于PDEs (1)的任何解U(x)=u(x),对称特征形式与共轭对称集的任何‘对’满足守恒恒等式[3]
这里
其中j1,j2,…,jq和i1,i2,…,ip是指标的有序组合,且1≤j1≤j2≤…≤jq≤i≤i1≤i2≤…≤ip≤n。
下面,利用对称-共轭对称‘对’方法分别计算Euler-Lagrange-type方程、Cauchy-Kovalevskaya方程和(2+1)维热方程的守恒律。
1.1 Euler-Lagrange-type方程的守恒律
考虑Euler-Lagrange-type[8]方程
其中u=u(x,t)为振幅,且ε表示波的传播速率。
由公式(7)和(9),分别得出方程(13)的线性算子和共轭算子为
Lie点对称(3)的二阶延拓作用于方程(13)后得到如下三个点对称:
由公式(4)和(16),得出方程(13)对应线性系统Lηρ=0的三个特征形式解:
经计算共轭系统(18)有如下四组共轭对称解:
总之,PDEs的共轭对称集是其乘子集的子集,Euler-Lagrange-type方程的四个共轭对称和三个对称特征形式可以配对十二个‘对’,通过公式(12)得出共有五对非平凡守恒律。
经过计算,在特征形式(17)和共轭对称(19)中的其余<η^i,υ^j> 进行配对,无法产生PDEs(13)的守恒律。
1.2 Cauchy-Kovalevskaya方程的守恒律
再考虑Cauchy-Kovalevskaya方程组[9-10]
Cauchy-Kovalevskaya方程式是一组刻画传输线任意点电压、电流量和传输线中间相互关系的非线性微分方程,接下来将推导其守恒律。
由公式(7)和(9),分别得出方程组(22)的线性算子和共轭算子为
用Lie点对称(3)的一阶延拓作用于方程组(22)得到如下三个点对称:
由公式(4)和(25)得出方程组(22)对应线性系统=0的三组特征形式解:
由公式(10),得到关于函数,i=1,2的共轭系统
经计算共轭系统(27)有如下五组解(共轭对称):
Cauchy-Kovalevskaya方程的五个共轭对称和三个对称特征形式可以配对十五个‘对’,通过公式(12)得出共有四对非平凡守恒律。
1.3 (2+1)维热方程的守恒律
最后,考虑(2+1)维热方程[11]
(2+1)维热方程是描述区域温度变化的典型抛物型PDEs,其中u=u(x,y,t)表示温度。
由公式(7)和(9),分别得出方程(31)的线性算子和共轭算子为
Lie点对称(3)的二阶延拓作用于方程(31)得到如下五个点对称:
由公式(4)和(34)得出方程(31)对应线性系统Lηρ=0的五个特征形式解:
经计算共轭系统有如下四组解(共轭对称):
(2+1)维热方程的四个共轭对称和五个对称特征形式可以配对二十个‘对’,通过公式(12)得出共有四对非平凡守恒律。
2 Ibragimov新守恒定理
著名的Nöether定理[12]建立了PDEs对称、守恒律与方程之间的紧密联系,但该定理有很多局限,如有严重依赖变分对称性等,为了更好地克服Nöether定理的局限性,Ibragimov教授提出了一个新守恒定理[5]。先看如下定义和定理。
定义4关于自变量x=(x1,x2,…,xn)和因变量u=(u1,u2,…,um)的可微函数f(x,u,…,u(s)),存在等式
则称式(40)为函数f的散度。表达式为
为PDEs(1)的Lagrangian函数,其中{va}为势函数组。
Euler算子定义为
称为PDEs(1)的共轭方程组。
定理2PDEs (1)的每个Lie对称(2)及其生成元(3)产生PDEs(1)及其共轭PDEs(43)的一组守恒律,其对应守恒量由公式
下面,利用Ibragimov新守恒定理分别计算Euler-Lagrange-type方程、Cauchy-Kovalevskaya方程组和(2+1)维热方程的守恒律。
2.1 Euler-Lagrange-type方程的守恒律
由公式(41),得到方程(13)的Lagrangian函数
其中零阶势函数℘=℘(x,t,u)。根据公式(43),得到方程(13)的共轭方程为
经求解方程(46),得到四个势函数:
2.2 Cauchy-Kovalevskaya方程的守恒律
由公式(41),得到方程组(22)的Lagrangian函数为
其中两个零阶势函数ℏ=ℏ(x,t,u,v),h=h(x,t,u,v)。根据公式(43),得到方程组(22)的共轭方程组为
经求解方程组(50),得到五组势函数组:
2.3 (2+1)维热方程的守恒律
由公式(41),得到(2+1)维热方程(31)的Lagrangian函数为
其中零阶势函数℘=℘(x,y,t,u)。根据公式(43),得到方程(31)的共轭方程为
经求解方程(54),得到四个势函数:
3 两种守恒律方法的比较
如前所述,本文分别利用对称-共轭对称‘对’方法和Ibragimov新守恒定理构造了Euler-Lagrange-type方程、Cauchy-Kovalevskaya方程组、(2+1)维热方程等三类重要PDEs的若干个守恒律。对用两种方法得到的三个方程守恒律的比较见表1-2和表3。
表1 Euler-Lagrange-type方程守恒律的比较Tab.1 Comparison for conservation laws of Euler-Lagrange-type equation
表2 Cauchy-Kovalevskaya方程组守恒律的比较Tab.2 Comparison for conservation laws of Cauchy-Kovalevskaya equations
表3 (2+1)维热方程守恒律的比较Tab.3 Comparison for conservation law of (2+1) dimensional heat equation
从表1-2和表3可以看出,用对称-共轭对称‘对’方法和Ibragimov新守恒定理计算得出Euler-Lagrange-type方程、Cauchy-Kovalevskaya方程组和(2+1)维热方程的守恒律是一致的。
4 结论
本文把对称-共轭对称‘对’方法和Ibragimov新守恒定理分别运用于Euler-Lagrange-type方程、Cauchy-Kovalevskaya方程组和(2+1)维热方程的守恒律构造中,得出诸多有效的非平凡守恒律,有效扩展了这三种重要PDEs的属性。通过对比已得到守恒律,发现两种方法之间的等价关系。上述结论对揭示三个重要PDEs的相关特征方面具有重要的实际意义,同时对挖掘现有守恒律方法间的内在相关性方面有重大的理论意义。