基于激光外差干涉术的薄膜厚度测量方法

时 凯,苏俊宏,齐 媛

(1.西安工业大学 光电工程学院，陕西 西安 710021；2.陕西省光电测试与仪器重点实验室，陕西 西安710021；3.西安应用光学研究所，陕西 西安 710065)

引言

随着科学技术的不断更新，对先进光学元件表面光学薄膜的性能要求也不断提高，与之相对应的加工和检测技术也不断更新。光学薄膜是现代光学技术中不可缺少的技术基础，它具有改变介质的光学特性(如增透膜，高反膜等)，改进器件表面性能，扩展材料新的功能特性等优点。由于光学薄膜的性能对器件的功能和质量有着重要的影响，因此检测薄膜的各项技术得到快速发展[1-3]。薄膜厚度是否均匀一致是检测薄膜各项性能的基础[4-5]， 它会影响整个器件的最终质量。因此薄膜厚度测量是光学薄膜制备的基础检测项目之一。

现有薄膜厚度测量方法中，椭偏法[6-8]是应用最广泛的方法之一。它具有灵敏度高，适合于各种薄膜测量的优点，但是它需要成本高、测试过程复杂的设备和计算模型，并且其精度受诸多因素的影响较大。根据便捷低成本的使用要求，本文提出一种基于激光外差干涉术的薄膜厚度测量方法。此方法采用经典迈克尔逊干涉光路，利用外差干涉原理[9]将薄膜厚度差转换为两束不同频率的光产生的光程差，以精密位移平台为扫描机构实现薄膜厚度的逐行扫描测量。测量系统在恒温实验条件下20 min内的漂移不超过8 nm，测量结果平均差小于1 nm。通过与椭圆偏振仪的比较,表明该方法的可行性。

1 测量原理

基于激光外差干涉术的薄膜厚度测量系统结构如图1所示。此系统包括双频激光器、偏振分光棱镜、1/4波片、偏振片、参考反射镜、待测薄膜、精密位移台、光电接收器、相位计。

图1 基于激光外差干涉术的薄膜厚度测量系统光路原理图Fig.1 Schematic of thin film thickness measurement systembased on laser heterodyne interferometry

系统采用Agilent 5517B双频激光器作为光源，发射包含水平偏振分量f1的激光束和垂直偏振分量f2(2个光频率中的较高者)两束偏振方向正交的激光(频差为1.9 MHz ～2.4 MHz)。当激光器调谐稳定时，其内部通过混合2个激光频率来产生拍频信号作为参考信号IR，其频率为频差f1-f2。双频激光器的出射光(包含f1和f2)经过偏振分光棱镜，其中垂直偏振分量f2反射到参考反射镜上，水平偏振分量f1透过偏振分光镜，入射到固定在精密位移台上的待测薄膜样品，精密位移平台沿垂直于光路方向扫描，将薄膜厚度差转换为光程差Δl。两束光各自沿其反射方向反射，由于2次经过1/4波片，再次经过偏振分光棱镜时f2透射，f1反射，两路光合光后形成的拍频信号被光电接收器接收，将其作为测量信号IM。最后，测量和参考信号通过相位计比相得到包含有薄膜厚度的相位差Δφ。

其中参考信号和测量信号表示成拍频干涉信号的函数为[10-11]：

IR=A0Rcos[2π(f1-f2)t+φ0R]

(1)

IM=A0Mcos[2π(f1-f2)t+φ0M+Δφ]

(2)

式中：A0R和AOM是干涉信号振幅；φ0R和φ0M是初始相位；Δφ为相位差；设Δl=2(L1-L2)为干涉系统实际光程差，L1和L2为2个干涉臂长，则相位差Δφ可通过比较IM和IR的相位得到，其与光程差Δl的关系为

(3)

式中λ为激光器中心波长。

由于实际光程差为薄膜物理厚度H的2倍，其关系为

(4)

薄膜厚度H与相位差Δφ的关系为

(5)

当精密位移平台沿垂直于光路方向扫描，由于λ已知，那么薄膜厚度的变化即可由相位差反映，即薄膜厚度H可由(5)式得到。当λ=632.99 nm，相位计的分辨率为0.7°(512细分)，薄膜厚度测量系统的理论分辨率为0.618 nm。

2 测量实验

测量系统搭建在光学气动平台上，测量环境温湿度恒定(温度：(22±0.3)℃，湿度：(55±3)%)。系统的测量稳定性如图2所示，在20 min内的漂移不超过8 nm，测量结果平均差小于1 nm。

图2 薄膜厚度测量系统稳定性实验结果Fig. 2 Experimental results of stability of thin film thicknessmeasurement system

厚度测量实验中使用的薄膜样品为使用真空镀膜机镀制的SiO2薄膜样品，基底为ZK9玻璃。为了便于测试，使用专门夹具遮挡部分基底，通过镀膜形成ZK9基底上的SiO2薄膜台阶。

测量时将待测薄膜样品固定在M-403.22S线性精密位移平台上，调整外差干涉系统光路使测量臂与薄膜样品垂直。通过C-663控制器控制位移台移动，测量光束扫过待测薄膜样品，实现被测位置薄膜厚度的逐行扫描测量。对SiO2薄膜台阶的测量结果如图3所示。

图3 SiO2薄膜台阶测量结果图Fig.3 Measurement results of SiO2thin film step

表1 薄膜厚度测量结果

使用M-2000UI型椭圆偏振仪对待测薄膜样品的3个不同位置进行厚度测量，并与外差干涉法测量结果进行比较。表2列出了基于外差干涉术的薄膜厚度测量方法和椭偏法的测量结果。从表2可知，测量结果基本相符，差值为12.97 nm。测量数据上的偏差主要是由于两种测量方法原理的不同和薄膜样品选择的测量位置不同造成的。

表2 椭偏法测量结果

3 误差分析

利用本文提出的测量方法进行薄膜厚度测量过程中测量误差不可避免的，影响系统测量精度的因素很多，如系统的非线性误差、激光器和探测器的电子误差、测量环境扰动误差等。

外差干涉测量系统中由于双频激光器和光学元件的缺陷，使得相位变化和被测量误差呈非线性关系，导致测量系统中出现一个周期性的非线性误差。不同的激光干涉仪都存在非线性误差，在一般的激光干涉仪中，此误差可达10 nm～20 nm，在性能较高的激光干涉仪中也存在几nm的非线性误差[10]。外差干涉系统的非线性误差可通过不同的测量系统得到[14]，结果表明在较短时间内相位测量的非线性误差不超过10 nm[15]。为了减少测量系统的非线性误差，采用高质量的双频激光器、波片和偏振分光棱镜来减弱入射激光的椭圆偏振，同时提高系统各个光学元件的安装精度。在此基础上，通过采取各种光学补偿，电子补偿，硬件和软件处理等措施可以进一步降低非线性误差[16]。

双频激光器作为整个测量系统的核心器件，其实际输出波长只能稳定在一定范围内，本系统中Agilent 5517B双频激光器的真空波长稳定性(1 h)为±0.002×10-6mm，因此会引起测量系统的激光波长稳定性误差。当被测薄膜厚度小于2 μm时，波长稳定性误差为±2×10-3nm。测量系统的电子误差是由接收器和相位计引起的。接收器和相位计(接收器直接接收激光束)的稳定性测量结果如图4所示，连续采样20 min后。 测量值在0.4 nm～-0.5 nm范围内变化，平均偏差为0.11 nm。

图4 接收器和相位计的稳定性测量结果Fig.4 Experimental results of stability of receiver andphase meter

光学组件是测量系统的关键部分，因此光学组件的安装和固定将对系统测量误差产生影响。光学组件应牢固地固定在同一气动光学平台上，以确保最小的振动。在测量过程中，光学组件或激光束周围的任何局部热源都会导致光学模块的膨胀或激光束周围空气的干扰。因此有必要避免测量系统周围的局部热源。空气湍流是由激光束周围的冷热空气的移动引起的，它会改变激光束的波长。另一方面，温度改变空气介质的折射系数。这些环境扰动将改变测量系统的几何光路，并降低测量结果的准确性。为了减少温度，气流和振动的影响，光学组件应尽可能靠近并固定，在每次实验期间都将光路罩在密闭空间中，可以提供相对均匀的环境空气，以便减小测量环境扰动误差。由于环境扰动误差不可能同时获得其确定值，所以本文选择稳定性测量实验中的漂移值作为近似值。在对环境扰动误差做近似的条件下，可将上述各项误差合成为

±10.78 nm

式中：e是系统误差；δ是随机误差。

4 结论

本文提出的基于激光外差干涉术的薄膜厚度测量方法利用了经典迈克尔逊干涉光路，系统搭建便捷，以精密位移平台为扫描机构实现薄膜厚度的逐行扫描测量。当采用512细分的相位计，薄膜厚度测量系统的理论分辨率可达到0.618 nm。系统在20 min内的漂移不超过8 nm，平均差小于1 nm，系统稳定性较好。通过与椭圆偏振仪的测量结果比较发现，两种方法对相同SiO2薄膜样品的测量差值为12.97 nm。对系统的测量误差进行分析，得出合成误差为±10.78 nm。实验结果表明该方法正确可行，与椭偏法相比，基于激光外差干涉术的薄膜厚度测量方法提供了一种较为简单，低成本的解决方案。该方法不仅可以满足薄膜厚度测量的需要，也可以进一步推广，实现微纳结构的台阶高度等具有突变形貌的测量。