煤粉高压着火特性及影响因素

2020-03-19傅培舫龚雪琦龚宇森许天瑶

洁净煤技术 2020年1期

傅培舫，龚雪琦，张斌，刘洋，龚宇森，许天瑶

(华中科技大学能源与动力工程学院煤燃烧国家重点实验室，湖北武汉 430074)

0 引言

在相当长的时间内，煤炭在我国能源结构中的主导地位不会动摇。在能源动力生产、煤化工、水泥炉窑和冶金等燃煤行业中，煤粉的着火特性对于煤粉燃烧器及其转化设备的设计和运行具有重要影响。前人对常压条件下的煤粉着火燃烧特性研究较多，主要集中在如何判定煤粉的着火温度。煤粉着火温度的判定大多为经验方法：① 动力学曲线法，通过电加热层流载流反应器测得煤粉燃烧浓度-时间动力学曲线、一阶导数得到着火温度[1]；② 光谱强度法，通过层流滴管炉煤粉燃烧的光谱强度的变化梯度得到着火温度，该值较高[2]；③ 闪光法，根据电加热载流反应器着火煤粉颗粒光闪强度或光闪数概率来判断着火[3-5]；④ 温度法，通过测定单颗粒煤焦在给定环境条件下温度时间变化曲线，结果受环境温度的影响较大[6]；⑤ 切线法，根据热重分析得到的TG-DTG热重曲线最大速率点的切线求着火温度[7]，常压下结果通常比炉内试验结果低100 ℃以上。这些判据主要依赖于试验观测，受试验条件的限制较大。建立在着火理论基础上的热流法，是根据热重差示扫描量热(TG-DSC)曲线，并考虑加热速率的影响，求极限着火温度，与管式炉的试验结果接近[8]，目前这种方法还未应用到加压燃烧条件下的着火特性研究。

加压下煤粉着火特性研究相对较少，且大部分研究是在富氧燃烧气氛下进行的高压下煤粉燃尽度、燃尽时间等[9-12]。Liu等[9]模拟表征了加压情况下煤粉燃烧火焰的化学结构并进行试验研究，发现随着压力的增加，火焰的稳定性变差。吴莹[10]选取烟煤与无烟煤的试样，进行富氧条件下的加压热重试验(PTG)，结果表明，在O2/CO2气氛条件下，高压下煤粉燃烧的着火机制发生转变，2 MPa时，其着火机制由常压下的非均相着火转变为高压下的均相着火；且随压力的增大，煤样的燃点、最大燃烧速率点、燃尽点温度逐渐降低；根据着火理论，分析该试验中煤粉着火机制发生转变的根本原因为：高压促使煤中挥发分加速析出，使煤粉颗粒单位面积上的氧气浓度升高。应芝等[11]研究了O2/CO2气氛、高压下，煤种、压力、氧气浓度和煤焦结构等对2种煤样(大同烟煤和神火无烟煤)着火特性的影响，其加压热重试验结果表明，当燃烧压力从0.1 MPa升至2 MPa时，煤粉的着火温度先降后升，1 MPa下的着火温度最低，且在高压下，较高的氧气浓度会使煤样的着火模式发生转变，着火温度也明显降低；利用扫描电镜对该反应过程中的煤样进行分析，发现加压促进了煤粉颗粒在脱挥发分过程中的破碎，提高了碳氧反应速率，从而降低了着火温度。雷鸣等[12]研究表明，1～3 MPa时，着火温度有所上升，但相差不大。傅培舫等[13]为了研究煤粉在加压燃烧过程中的影响因素，从氧气可达比表面积着手，以煤粉燃烧SCT模型为基础，进行了不同煤种的加压热重试验和不同燃尽度下煤焦N2BET比表面积测试，结果表明，在煤粉加压燃烧过程中，煤粉颗粒的平均孔径大于2 nm时，累积比表面积和氧气可达比表面积随燃尽度的增加而增加；常压下的煤焦氧气可达比表面积是高压下的1.5～2倍，即煤粉的加压反应速率不可能与压力等倍数增加。目前加压燃烧试验仍存在诸多瓶颈问题，如加压热天平大样量由于质量传递的限制，导致多峰燃烧[12]或以热解为主低速扩散氧化等严重的着火延迟[11]；加压管式炉又很难取得理论上的着火温度，通常只有经验判断值。

热重分析技术作为一种研究煤粉燃烧特性的常用方法，操作简便，有一定的可重复性，已得到广泛应用。本文通过3个煤样加压热重试验数据探究加压条件下煤粉的着火燃烧特性；根据谢苗诺夫着火理论提出了一种求取着火温度的拐点法，并与传统的切线法所得结果进行比对，分析2种着火温度求取方法的差异；进一步探讨压力和组分对煤粉着火温度的影响。

1 加压热重试验

1.1 试验仪器

加压热重试验(PTG)指在加压条件下，将煤样置于炉内，以适当流量通入反应气，通过程序控温装置控制升温速率和终温，利用热分析天平连续记录煤样质量和温度的变化。

该试验采用TherMax500热重分析仪，其主要技术指标：测量范围，100 g；测量精度，1 μg；压力范围，1.33×10-2～1.03×107Pa；温度范围，0～1 100 ℃。

1.2 试验样品

试验选取金西矿贫煤(JWY)、张村烟煤(ZCY)和鄂电1号烟煤(EP)3个煤种，其工业分析和元素分析见表1。

1.3 试验方法

对选取的3个煤种进行研磨，将磨碎后的煤粉用74 μm的筛子进行筛分，所得煤样颗粒粒径小于74 μm，制得煤样。利用加压热重分析仪对3个煤样进行分析。根据文献[8]，在不同加热速率下，煤粉燃烧的拐点温度值趋于一个极限，因此，本试验在室温下由压缩气瓶供给空气，气体流量为1 L/min，在压力1.5 MPa下使每个煤样以同一升温速率5 K/min升到终温后停止反应。

表1 3个煤样的工业分析和元素分析

2 试验结果与分析

2.1 着火理论

根据谢苗洛夫着火理论，得到煤粉着火过程中的热平衡表达式[8]如下：

(1)

根据式(1)分析着火条件为

(2)

(3)

根据煤粉燃烧本征动力学表达式，有

(4)

其中，k1为指前因子；n为反应指数(取0～1)，与煤种有关；E为活化能。活化函数及反应指数n的求解方法参照文献[17]。

(5)

式中，kh为换热系数。

2.2 着火温度

2.2.1切线法

对试验所得的TG曲线进行分析，采用切线法确定着火温度：在温度为横轴的TG-DTG曲线图中,过DTG曲线的最大质量变化速率作横轴垂线，与TG曲线交于一点，过该点作TG曲线切线，该切线与试样开始失重时平行线的交点所对应的温度即为着火温度，如图1(a)所示。

图1 TG-DSC曲线上着火温度的确定方法[8]

2.2.2拐点法

2.3 PTG试验

图2(a)为金西矿贫煤在加压1.5 MPa条件下以5 K/min的升温速率升至终温时,得到的PTG曲线。通过求导得到DTG曲线，再用切线法得到经验着火温度为203 ℃；根据2.2.2节的拐点法，通过对DTG曲线求导可得到拐点(图2(b))和拐点温度204 ℃。

图2 高压下金西矿贫煤的着火温度

同样试验条件下得到张村烟煤和鄂电1号烟煤的PTG曲线如图3(a)和4(a)所示。通过求导得到DTG曲线，采用切线法得到经验着火温度，根据拐点法，通过对DTG曲线求导得到拐点(图3(b)、4(b))，拐点温度见表2。对比2种方法所得的同一煤样的着火温度，可知，在加压燃烧条件下，拐点法所得的着火温度与经验的切线法所得结果相近，但在常压下切线法的结果与实际着火温度相差甚远[8],主要原因在于高压下着火温度区间内，反应速率较常压条件下提升了数倍[13],导致放热切线的斜率与传统经验法切线斜率的差减小；但拐点法源于理论分析，能给出着火温度范围，更加简便、准确可靠。

图3 高压下张村烟煤的着火温度

图4 高压下鄂电1号烟煤着火温度

表2 煤样的着火温度

2.4 煤粉着火温度的影响因素

1)压力。对于烟煤和无烟煤，压力在0.1～1.5 MPa[14](更多的试验支持0.1～1.0 MPa[11,15-16])，着火温度不断下降；压力在3～5 MPa时，着火温度也下降；1～3 MPa时，烟煤的着火温度略升高[15-16]。

2)氧气体积分数。压力为0.1～0.5 MPa、O2/CO2气氛中，随氧气体积分数的增加，着火温度下降；在相同氧气体积分数下，空气气氛比O2/CO2气氛的着火温度低[11,14]。

3)颗粒粒径。通常粒径<100 μm时，发生异相着火[20]；高挥发分的煤种，粒径增大，对载流煤粉升温速率较快时，会有足够浓度的挥发分释放，以支持均相着火。压力增加可使异相着火的煤种范围扩大，较大的颗粒粒径更易发生异相着火。

4)升温速率。由于煤粉燃烧速率和传热速率的限制，煤粉的拐点着火温度存在极限值[8]，如图5所示。温度对时间的二阶导数，根据能量守恒式(1)转化为氧化速率式(4)，即图5(a)热流曲线对温度求一阶导数，得到图5(b)的热加速度ah，而图5(a)拐点对应的温度Tig是放热速率(式(5))切线达到的边界最大点；当升温速率增加时，Tig趋于极限值，此时Tig不受升温速率的影响，因此，极限Tig值即为高加热速率下的着火温度，超过这一温度，煤粉一定能着火燃烧。

极限着火温度的计算模型为