北京山区侧柏林冠层-大气蒸腾导度模拟及环境因子响应

王子钰,闫文德,4,颜成正,罗梓煜,贾剑波,*

1 中南林业科技大学, 长沙 410004 2 南方林业生态应用技术国家工程实验室, 长沙 410004 3 湖南芦头森林生态系统国家定位观测研究站, 平江 414000 4 城市森林生态湖南省重点实验室, 长沙 410004

森林冠层是在土壤-植被-大气连续体(SPAC)中进行植物-大气间水汽输出的重要场所[1],在当前全球变暖、环境问题突出的背景下,森林冠层蒸腾对调节大气中二氧化碳、氧气和水汽等生态平衡具有重要作用,众多学者在森林水循环、能量循环等研究中均把森林冠层蒸腾作为重要参考[2- 3]。冠层-大气水汽输出过程可以分为冠层水汽输出过程和近叶湍流层水汽输出过程。在冠层水汽输出过程中,冠层内部的水汽经过气孔层和边界层向外扩散时受到的阻力称为冠层阻力,通常利用冠层导度来定量化表达其阻力的大小。冠层导度是以叶面积为基础,反映冠层所有叶片气孔对水汽输出的传导程度,其测定方法有很多种,传统方法是用气孔计或光合作用测量系统测定叶片尺度的气孔导度,然后扩展到冠层尺度得出冠层导度,然而这一方法推算出的结果变异较大,且受制于测量方法无法长期连续观测[4]。目前使用热消散探针法(TDP)测量树干液流速率是较为成熟的方法,具有稳定、精确的特点,可以进行长期连续的观测,将冠层蒸腾和微气象因子代入各类气孔导度模型[5- 6]即可求算出冠层导度。在近叶湍流层水汽输出过程中,水汽在经过冠层上方的湍流边界层时,受到由湍流运动形成的阻碍冠层-大气界面气体蒸散发的阻力称为空气动力学阻力,空气动力学导度是表征空气动力学阻力的参数,它的大小与风速大小直接相关,可以根据Monin-Obukhov相似理论[7]推算得出。

从冠层-大气界面蒸腾尺度上来讲,从气孔逸出的水汽扩散到大气中还要受到空气动力学阻力[8]的影响。空气动力学阻力会降低冠层叶片对大气的水汽传导[9],有研究表明饱和水汽压差(VPD)和蒸腾速率之间的关系对风速具有依赖性,在风速小于0.7 m/s时不可忽略[10]。因此,仅用冠层导度表征冠层-大气水汽输出阻力是不准确的,冠层-大气水汽输出阻力(导度)准确表达是研究冠层蒸腾机制的关键,不仅受植物自身调节的影响,还跟多种环境因子相互作用有关,他们共同影响着植物与冠层边界层的微气候状况。

侧柏(Platycladusorientalis)是柏科侧柏属植物,广泛分布于北京市及其周边地区,反映了北京的森林气候特征,是中国北方干旱地区的主要造林针叶树种,相关研究主要集中在冠层阻力或冠层导度模型模拟及其对环境因子的响应关系上[11- 13],对冠层-大气界面蒸腾导度的研究较少。因此,以首都圈森林生态系统定位观测研究站侧柏林为研究对象,以冠层阻力和空气动力学阻力两者的内在关联以及总阻力表达作为研究切入点,模拟表征冠层-大气界面间水汽输出阻力的综合模型—蒸腾导度,采用TDP热探针法测定侧柏树干液流密度,同步监测光合有效辐射、饱和水汽压差、气温、风速等主要环境因子,分析冠层导度和空气动力学导度的动态变化,构建冠层-大气蒸腾导度模型并模拟,明确冠层-大气蒸腾导度对各环境因子的响应关系,旨在定量化表达蒸腾导度与冠层导度、空气动力学导度的联系,揭示冠层-大气界面水汽输出阻力的影响机制,为冠层-大气界面水汽输出阻力模型研究提供理论依据。

1 材料与方法

1.1 实验样地基本情况

实验样地依托国家林业与草原局首都圈森林生态系统定位观测研究站(116°28′E,39°54′N)侧柏林固定观测样地(20 m×20 m)进行布设。样地平均树高6.2 m,平均胸径14.3 cm,林下枯落物较厚,树龄约16—57年生。土壤类型为山地粗骨性淋溶褐土[11],样地土壤容重1.40 g/cm3,pH 6.83,有机质21.93 g/kg。林下灌木主要有：黄背草(Themedajaponica)、荆条(Vitexnegundo)、酸枣(Ziziphusjujuba)和孩儿拳头(Grewiabiloba)；草本主要有：细叶苔草(Carexstenophylloides)、荩草(Arthraxonhispidus)、野青茅(Deyeuxiaarundinacea)等。经每木检尺调查,样地内共有84株分布均匀的侧柏,林分密度为2100株/hm2。按照不同径阶(胸径10以下、10—15、15—20、20—25、25以上,单位cm)对侧柏进行分组,分别有14、19、24、16、11株。

在研究区内每径阶选2株(共10株)生长状况良好、无自然损坏的侧柏作为试验代表木,各代表木具体形态特征见表1。

表1 侧柏代表木形态特征

1.2 气象因子的测定

在样地内空旷地设有自动监测气象站(HOBO, Onset Inc., USA),自2010年长期观测空气温度、空气相对湿度、光合有效辐射、风速、降雨量等气象因子,数据采集频率为30 min一次。

饱和水汽压差(VPD)与植物的蒸腾速率和气孔功能直接相关[14],其计算公式为：

VPD=0.611e[17.502T/(T+240.97)](1-RH)

式中,T为空气温度(℃)；RH为空气相对湿度。

1.3 导度模型

1.3.1液流模型

边材面积在实际中可通过生长锥法间接测定：在样地内按照不同径阶选取10株侧柏,在树干高约1.3 m处用生长锥钻取直径5 mm、深度为树干胸径1/2的木栓,根据木质部颜色区分边材与心材,测量边材长度进而求算出代表木的边材面积,建立边材面积与胸径的关系式：

As=m(DBH)n

式中：As为边材面积；DBH为胸径(cm)；m和n是通过Levenberg-Marquart非线性回归算法得到的参数,参数值分别为0.696和1.452；R2=0.679。

按照热扩散探针(SF-L, Ecomatik, GER)仪器安装要求安装到样地内10株不同径阶的代表木上,液流数据使用智能可编程数据采集器(DT80)采集,采集频率为30 min。测定树干液流密度使用Granier液流密度经验公式[15]：

Js=119×[(ΔTM-ΔT)/ΔT]1.231

式中：Js为树干液流密度(g m-2s-1)；ΔTM为上下探针之间昼夜最大温差；ΔT为瞬时温差。

林分总蒸腾Ec(g/s)计算公式为：

式中：Eci为第i径阶所有侧柏的整树蒸腾之和(g/s)；Jsi为第i径阶所有侧柏的平均液流密度(g m-2s-1)；Asi为第i径阶所有侧柏的边材总面积。

单位面积冠层蒸腾量El(g m-2s-1)为：

式中：Ag为林分总面积(m2)。

研究样地内侧柏分布较均匀,叶界面层导度远高于气孔导度,冠层和林冠内部通风条件较好,叶片温度接近空气温度,饱和水汽压差没有明显的垂直梯度变化,满足Köstner简化公式的应用条件[16],可以根据Köstner简化公式计算冠层导度[17]。冠层导度计算公式为

式中：gc为冠层导度(mol m-2s-1)；ρ为水密度,取998 kg/m3；gv为气体常数,取0.462 kPa m3K-1kg-1；T为空气温度(℃)；VPD为饱和水汽压差(kPa)；MH2O是水的摩尔质量,取18 g/mol。

1.3.2空气动力学导度模型

空气动力学阻力是冠层上方湍流层中湍流运动而产生的,湍流运动被看成一个一个独立的涡进行的无规律的涨落运动。根据Monteith-Obukhov公式可计算空气动力学导度,即：

式中：ga为空气动力学导度(mol m-2s-1)；z0为表面粗糙度(约0.1 h,h为森林平均树高)；d0为零平面置换(约0.75 h)；k为von Karman 常数,取0.4；u为高度z处的风速(m/s)；Vm为气体摩尔常数,取22.4 L/mol。

1.3.3冠层-大气蒸腾导度模型

在冠层导度模型的基础上,结合空气动力学导度模型推算出冠层-大气蒸腾导度模型,能够更加准确反映蒸腾的阻力程度。冠层-大气界面水汽输出阻力与电阻相似,为物理量在两个位置之间的势差与物理量在两个位置之间传输的通量密度之间的比,各阻力间呈现串联关系,与欧姆定律相似,总的阻力等于各个阻力之和。因此,蒸腾导度为各个导度倒数和的倒数,即：

式中：gs为蒸腾导度(mol m-2s-1)。

1.3.4数据处理

由于降雨对液流法的计算会造成误差,为了避免计算冠层蒸腾的误差,剔除降雨天的数据；各导度值采用三倍标准差的方法剔除异常值；运用Excel 2010进行数据整理并对各导度时间变化特征、重要环境因子时间变化特征进行分析和作图；运用SPSS Statistics 23进行统计分析,包括各导度与环境因子的相关性分析、偏相关性分析。

2 结果与分析

2.1 时滞修正与模型拟合

由于树干液流密度是一个瞬时值,传输到冠层界面有一定时间差,原因是植物体内储水现象和导管传输水分存在延迟,导致通过树干液流计算的冠层蒸腾与实际冠层蒸腾之间有一定的滞后性[18],这一时间差就是两者间的时滞。介于时滞效应在各类树种均普遍存在[19- 20],为了使研究更加精确,需要修正时滞产生的误差,使计算冠层导度更符合实际值。目前已有韩磊等[21]发现典型晴天下侧柏树干液流在7—9月份实际时滞值为45 min。修正时滞误差采用错位时间对比法：取各个月份5天典型晴天的Ec与同步观测的VPD、PAR进行比较,此时Ec的日变化存在明显的滞后,为了准确计算时滞效应的时间差,将未考虑时滞计算出的Ec与VPD、PAR的观测数据进行错位分析,错位间隔为30 min,错位后分析两者之间的相关性,相关系数R2最大时即为液流与冠层蒸腾间的时滞值。观测时间为一年,经过上述分析后确定时滞为1 h(R2=0.871),将液流数据修正时滞后再进行计算。

2.2 不同季节侧柏三种导度日变化特征

根据当地气候状况,季节按照春季为3—5月,夏季为6—8月,秋季为9—11月,冬季为12月、1—2月划分,各个月份选取5天典型晴天按照季节进行平均处理,得出各季节冠层导度与蒸腾导度变化。

冠层导度日变化在春季、秋季、冬季为单峰趋势,夏季为双峰趋势。春季、秋季启动时间基本一致,在7:00左右；夏季较为提前,在6:00左右；冬季冠层导度在白天呈下降趋势,启动时间较为延后,在8:00左右。春季、秋季在13:00左右达到峰值,之后秋季较春季下降趋势更为迅速。夏季在10:00左右达到峰值,10:00—18:00之间下降趋势较为平缓,之后迅速下降；冬季在8:00达到最高峰值,8:00—12:00之间迅速下降达到极低峰值,之后缓慢上升。误差线分析表明春季冠层导度日变化幅度较为稳定；夏季、秋季白天冠层导度每日变化幅度较大；冬季夜晚冠层导度每日变化幅度较大。不同季节日均冠层导度表现为：夏季(161.63 mol m-2s-1)>秋季(141.94 mol m-2s-1)>冬季(131.89 mol m-2s-1)>春季(104.69 mol m-2s-1)。

图1 不同季节蒸腾导度(gs)和冠层导度(gc)的日变化(误差线表示每日同时段标准差)Fig.1 Diurnal variation of transpiration conductance (gs) and canopy conductance (gc) in different seasons (Error bars indicate simultaneous standard deviation)

不同季节蒸腾导度日变化均为单峰趋势,春季整体趋势较为稳定,夏季、秋季趋势波动较大,各季节启动时间呈两组分化,春季、夏季在6:00左右,秋季、冬季在7:30左右。春季在11:30左右达到峰值,并在高蒸腾导度水平维持至16:00左右开始下降；夏季未见明显峰值,在8:00—18:00维持高蒸腾导度水平后缓慢下降；秋季蒸腾导度水平较为稳定,峰值在16:30左右出现；冬季蒸腾导度趋势与冠层导度一致。误差线分析表明春季、夏季、秋季蒸腾导度每日变化幅度较小,冬季蒸腾导度每日变化幅度较大。不同季节日均蒸腾导度表现为：冬季(86.92 mol m-2s-1)>夏季(47.61 mol m-2s-1)≈春季(46.59 mol m-2s-1)≈秋季(43.34 mol m-2s-1)

鲁迅“从这搏斗的危险、紧张、艰难中感到活跃的生命力、感到生活的充实，产生唯有斗士才能体验的幸福感。”[4]160他认为“死者倘不埋在活人的心中，那就真真死掉了”。[7]280“唯独革命家，无论他生或死，都能给大家以幸福。”[9]410正如冯雪峰在《鲁迅回忆》中说“现实战斗的意志、需要和目的，决定着和统一着鲁迅先生的全部思想”。真诚、抗争的人生态度，斗士的生存方式和价值取向，使鲁迅的散文体现出冷峻刚毅的风格。

通过比较不同季节蒸腾导度与冠层导度的日变化发现,冬季蒸腾导度与冠层导度全天保持较稳定差值(45 mol m-2s-1左右)；夏季、秋季冠层导度与蒸腾导度差值较大,蒸腾导度峰值水平较冠层导度明显降低,仅为20%—30%左右；春季差值较小,蒸腾导度峰值水平较冠层导度为30%—40%左右。说明除了冬季,其他季节空气动力学导度对蒸腾导度的抑制作用明显。

图2 不同季节蒸腾导度(gs)和空气动力学导度(ga)的日变化(误差线表示每日同时段标准差)Fig.2 Diurnal variation of transpiration conductance (gs) and aerodynamic conductance (ga) in different seasons (Error bars indicate simultaneous standard deviation)

不同季节空气动力学导度日变化均为单峰趋势。各季节空气动力学导度在白天均保持张开水平,启动时间基本不同,夏季较为提前,在6:30左右；冬季较为延后,在8:00左右；春季、秋季分别在7:00左右和7:30左右。春季、夏季在16:00左右达到峰值,之后春季下降趋势较夏季更为迅速；秋季、冬季在11:30左右达到峰值,之后缓慢下降。误差线分析表明春季空气动力学导度每日变化幅度较大,而其他季节空气动力学导度每日变化幅度较为稳定。不同季节日均空气动力学导度表现为：春季(126.82 mol m-2s-1)>夏季(107.53 mol m-2s-1)>冬季(92.71 mol m-2s-1)>秋季(77.55 mol m-2s-1)。

通过比较不同季节蒸腾导度与空气动力学导度的日变化发现,蒸腾导度与空气动力学导度之间差值不稳定,最大差值出现在各季节空气动力学导度峰值水平,最小差值均在夜晚。春季冠层导度、空气动力学导度与蒸腾导度的差值水平基本一致；夏季蒸腾导度与空气动力学导度差值有所降低,峰值水平较空气动力学导度为30%—40%左右；秋季蒸腾导度与空气动力学导度差值较小,其原因可能是空气动力学导度水平较低,对蒸腾导度的影响更加明显；冬季蒸腾导度与空气动力学导度趋势不一致,说明冬季蒸腾导度受空气动力学导度影响较小。

2.3 三种导度与环境因子间的响应关系

通过各导度时间变化特征分析可知：三种导度在冬季与其他季节呈现不同的时间变化特征,且各环境因子影响各导度的变化的时段基本集中在6:00—18:00之间。因此,将各导度分为非生长季(冬季)与生长季(春季、夏季、秋季),剔除其他时段的冗余数据后,进行Spearman相关性分析,发现在生长季(样本数n=3726)和非生长季(样本数n=2203)中冠层导度、空气动力学导度和蒸腾导度均与VPD、PAR、T极显著相关关系(P<0.01)。

表2 非生长季各导度与环境因子的相关性分析

值得注意的是,生长季与非生长季相比,gc与PAR和T的正负相关关系不一致,gs与VPD、PAR、T的正负关系均不一致,说明在不同环境条件下冠层导度和蒸腾导度对环境因子的响应不同。

表3 生长季各导度与环境因子的相关性分析

在非生长季,T是影响冠层导度的主要环境因子,VPD、PAR、u对冠层导度的影响较小。空气动力学导度主要与PAR有关,PAR的变化是大气热量变化的关键因素,局部热量差异是产生风速的关键原因,T对空气动力学导度的影响较小。除了VPD在蒸腾导度中影响降低,各环境因子对蒸腾导度影响大小与冠层导度基本一致。

生长季相较于非生长季,各个环境因子对冠层导度的影响都有显著上升,但VPD、PAR、T、u的r值的正负相关关系与非生长季都不一致,说明VPD、PAR、T成为调节冠层导度的主导因素,其中VPD是主要影响因子。VPD与T对空气动力学导度的影响升高,PAR影响降低,说明环境因子在生长季对空气动力学导度的影响比重与非生长季不一致。u、PAR和VPD对蒸腾导度的影响明显升高,T的影响降低,且PAR正负相关关系与非生长季不一致。

表4 非生长季各导度与环境因子的偏相关分析

表5 生长季各导度与环境因子的偏相关分析

为了探究非生长季和生长季冠层导度和空气动力学导度各自对蒸腾导度的影响,本文对非生长季和生长季的冠层导度、空气动力学导度进行了偏相关分析。研究表明在非生长季中各导度对蒸腾导度的影响大小为：冠层导度(r=0.749)>空气动力学导度(r=-0.127),在生长季中冠层导度(r=0.574)和空气动力学导度(r=0.544)对蒸腾导度的影响大小基本一致。

3 讨论

3.1 侧柏冠层导度变化特征

冠层导度日变化在春季、秋季、冬季为单峰趋势,夏季为双峰趋势。在非生长季期间,冠层导度在白天下降到一个极低的水平,原因是植物在受到环境胁迫的情况下,为保护植物不被冻害,会主动调节气孔以减轻胁迫,从而提高植物的抗逆性[22]。在生长季期间,各环境因子协同作用的同时,某一环境因子达到峰值后下降,抑制了冠层导度上升趋势而出现峰值。秋季比春季冠层导度水平更低的原因是秋季日均饱和水汽压差更大,在较高的VPD下,植物自身为了适应环境而调节气孔来维持水分平衡[23]。夏季上午空气温度和光合有效辐射的迅速增长,使得水分蒸腾消耗过快,由于植物内部失水严重,植物为适应体内水分变化,维持水分平衡对冠层气孔进行主动调控[24]。下午高温和较大的饱和水汽压差使得冠层导度逐渐下降,许文韬等[25]发现傍晚前空气温度和饱和水汽压差开始逐渐降低时,冠层导度有小幅升高。本研究也发现,夏季侧柏冠层导度在10:00—18:00之间有小幅增高的趋势,原因可能是植物调节气孔避免组织失水严重后,仍会在环境趋于合适的情况下继续增大气孔开度,但随着太阳辐射降低以及饱和水汽压差减小,植物蒸腾量减少,气孔随之关闭,冠层导度迅速减小。

非生长季各环境因子对冠层导度的影响大小为T>VPD>u>PAR,温度作为主要胁迫冠层导度上升的环境因子,韩磊等[26]研究表明温度在15 ℃以下、28 ℃以上都会影响侧柏气孔的开放,本文非生长季日均T低于5℃,侧柏在低温环境胁迫下主动关闭气孔防止冻害,其关闭程度则与T的大小有关。生长季各环境因子对冠层导度的影响大小为：VPD>T>PAR>u,VPD、PAR、T是调节气孔的重要环境因子,在自然条件下,各个环境因子是相互影响,共同作用在植物蒸腾过程中[27]。VPD的大小与气孔的开闭程度有着密切的关系。相关研究表明,在较低的VPD下,VPD的变化对冠层蒸腾的敏感性很高[28]。此外,T影响虽然比VPD小,但在计算VPD时已经包含了温度因子,在Köstner简化公式中难以将温度和VPD的作用区分开,所以温度的独立影响需要借助其他模型进一步探讨,这点孙林等[29]研究也曾提到。此外,他人研究表明,对侧柏蒸腾影响较大还有CO2浓度,它的升高会导致气孔导度的降低[30],植物内部水分传输过程[31]与土壤因素[32]等对冠层蒸腾量与冠层导度也有影响。

3.2 侧柏空气动力学导度变化特征

侧柏空气动力学导度日变化在各季节均呈单峰趋势。空气动力学导度受温度、气压等环境因子的影响,不同季节空气动力学导度变化有所差异,原因主要是不同月份热量分布差异不同,使得风速的大小不同。而每日同时段标准差较大的原因是,地形地貌和大气中物质含量复杂等影响造成风速极不稳定。从整体上看,在温度变化情况下产生热量分布差异,风速也随之上升。此外,程根伟等[33]发现叶面积指数在生长季的持续增长也会使得冠层导度增加,相反空气动力学导度会减小,这也是影响空气动力学导度变化的因素。

非生长季各环境因子对空气动力学导度的影响大小为：u>PAR>VPD>T,生长季各环境因子对空气动力学导度的影响大小依次为：u>VPD>PAR>T,PAR的变化会影响T的变化,T与相对湿度的变化影响着VPD的变化,温度差会产生风速,各环境因子相互协同,共同作用于空气动力学导度。但非生长季与生长季VPD与T的r的绝对值升高,PAR的r的绝对值降低,说明环境因子在生长季对空气动力学导度的影响比重与非生长季不一致。值得注意的是,温度与空气动力学导度偏相关系数r最低,原因可能是温差与风速呈正相关,无论温度的上升或下降都会使风速随之上升。

3.3 侧柏蒸腾导度变化特征

不同季节侧柏蒸腾导度日变化均为单峰趋势。在非生长季冠层导度和蒸腾导度变化一致,表明冠层-大气界面间水汽输出可以顺畅进行,在生长季空气动力学导度和蒸腾导度变化一致,冠层气孔水汽输出在湍流层受到空气动力学阻力影响明显,使得蒸腾导度值和冠层导度值差异非常大。王华田等[34]提出风速的对侧柏边材液流速率有很大的影响；刘德良等[35]研究表明风速与液流指标呈正相关；赵哈林等[36]表明随着风速的增加,植物的日均光合能力和蒸腾速率都会显著降低,并且气孔导度会先下降后回升,但都未明确风速造成影响的原因。本文猜测原因可能是当冠层蒸腾水汽到达产生空气动力学阻力的湍流层时,受到湍流运动气体散发速率不同产生阻碍,而散发速率取决于风速的大小,而导致蒸腾水汽与大气间产生了阻力差,水汽压力回推给气孔致使气孔调节冠层水汽蒸腾量,导致冠层导度降低。

非生长季各环境因子对蒸腾导度的影响大小为：T>PAR>u>VPD,除T外,各环境因子对蒸腾导度影响系数极低,这与各环境因子对冠层导度的结果一致,说明蒸腾导度在非生长季受冠层导度影响较大。生长季各环境因子对蒸腾导度的影响大小为：u>VPD>PAR>T,相较于非生长季,蒸腾导度对u、PAR和VPD的影响明显升高,T的影响降低,蒸腾导度中风速是主要影响因子,说明在生长季空气动力学导度在蒸腾导度中的影响不能忽略。冠层导度、空气动力学导度对蒸腾导度影响大小结果也表明非生长季中冠层导度对蒸腾导度起主要调控作用,生长季中冠层导度和空气动力学导度相互制约,共同作用于蒸腾导度。

4 结论

冠层导度表现为生长季高于非生长季,夏季最大(161.63 mol m-2s-1),春季最小(104.69 mol m-2s-1),夏季日变化趋势呈双峰趋势,其他季节为单峰趋势。空气动力学导度表现为昼夜温差大的季节高于昼夜温差小的季节,春季最大(126.82 mol m-2s-1),秋季最小(77.55 mol m-2s-1),全年呈单峰趋势。蒸腾导度表现为非生长季与冠层导度趋势一致,生长季与空气动力学导度趋势一致,但除冬季外,各季节与冠层导度和空气动力学导度差值增大,最大差值均在各季节冠层导度和空气动力学导度的峰值水平。全年日均蒸腾导度冬季最大(86.92 mol m-2s-1),其他季节差距较小(40—50 mol m-2s-1之间)。

侧柏蒸腾导度是各阻力导度之和,蒸腾导度与环境因子的相关关系复杂且显著,在非生长季各环境因子对蒸腾导度的影响与对冠层导度的影响基本一致,温度为主要影响因子(r=-0.198),在生长季中风速为主要影响因子(r=0.488),PAR(r=0.228)和VPD(r=-0.299)的影响明显升高,T的影响降低(r=0.114)。

研究揭示了冠层-大气界面水汽输出阻力影响机制：在非生长季影响较大的是冠层导度,生长季冠层导度与空气动力学导度影响大小基本一致。为冠层-大气界面蒸腾导度研究提供了理论依据,阐明不同季节蒸腾导度的变化规律,但未用其他冠层蒸腾模型进行相互验证,且该模型在不同气候条件、树种等是否存在较大差异还有待于进一步研究。