RDX 单晶炸药的冲击-斜波加载实验研究

种 涛，莫建军，蔡进涛，王桂吉

（中国工程物理研究院流体物理研究所，四川 绵阳 621999）

炸药晶体的动力学特性与其反应机理、化爆安全性问题紧密相关，是炸药制备、加工、运输和存储的基础和依据[1-4]。由于炸药具有高感度，因此很难获得较高冲击压力下炸药单晶的动力学响应特性实验结果。近年来发展的斜波压缩加载实验技术[5]可以在获得样品材料高压状态的同时，保持样品中较低的温升，使炸药不易发生化学反应。目前，人们已通过该技术获得了很多有价值的研究成果[6-9]，为获得高能炸药的高压物性和细观尺度模拟计算提供了重要的高压物性参数[10]。RDX 作为重要的高能炸药，其高压物性一直备受关注。分子动力学模拟和静高压实验结果[11]表明，RDX 存在 α 、 β 、 γ、δ和 ϵ 5 种相，其中 α相 在常温常压下稳定存在，在4 GPa 附近出现 α- γ相变，并伴随1.6%的体积减小。利用光谱探测技术，研究人员在静高压实验和冲击加载实验中均发现了RDX 的明显相变迹象[12-13]，然而在冲击加载实验中却未发现相变波形[14-17]。种涛等[18]、Cai 等[19]开展了斜波加载下RDX 单晶在15 GPa以内的动力学响应研究，观测到了RDX 单晶的弹-黏塑性转变和4 GPa 附近的相变，完成了实验过程的数值模拟，并给出了物理模型及其参数。

用于材料动力学特性研究的实验技术主要有静高压、冲击和斜波加载，根据加载特征可知，这3 种实验技术得到的数据依次对应热力学平面中的等温线、冲击Hugoniot 线和（准）等熵线。实际的碰撞、爆炸等动力学过程一般不是单一的静高压、冲击或斜波压缩过程，而是包含两种或多种加载及卸载过程。将冲击加载和斜波压缩加载相结合，建立可控热力学路径的实验技术，将为探索偏离冲击绝热线、等熵线、等温线3 条主参考线的更宽广热力学空间的材料力学性能提供技术途径，也为认识炸药化爆机理对热力学路径的依赖性提供实验手段。

为了获取偏离冲击绝热线、等熵线主参考线热力学路径的实验数据，为物理模型校验提供数据支撑，本研究拟开展冲击-斜波复杂加载实验设计，对两种晶向的RDX 单晶进行不同加载压力下的冲击-斜波压缩加载实验，以获得RDX 单晶样品与LiF 窗口界面的速度历史曲线。

1 冲击-斜波加载实验设计

实验工作在中国工程物理研究院流体物理研究所自行研制的脉冲功率装置CQ-4[20]上开展。CQ-4装置是一种基于低电感电容器储能的平板传输线的小型装置，放电上升沿为400～600 ns，峰值电流可达4 MA。负载区域安装条形对称电极，保证单发实验中上、下样品加载压力的一致性。装置放电时，电流流经负载区条形对称电极，产生洛伦兹排斥力，从而对不同厚度样品产生一致的加载压力。

本研究设计的冲击-斜波加载实验负载区见图1（a）。样品平行地放置在距离极板H0处，使极板有一定的飞行距离。飞行距离H0的设计方法（图1（b））：确定实验加载压力峰值和撞击速度u0后，首先做一发预实验（与真实实验中使用的极板和加载条件完全相同，只是无样品和窗口），获取极板自由面速度剖面ut-t（红线），将ut对时间t积分，获取自由面飞行距离-时间（H-t）曲线（黑线）；在ut-t曲线上找到u0对应的点A1，然后找到同一时刻H-t曲线上点的A2，对应的飞行距离H0即为实验设计值。冲击-斜波实验中，在与样品对应的位置处放置窗口材料，窗口与极板的距离也是H0，在样品和窗口的中心位置放置测速探头。需要指出：样品后表面为自由面或样品/窗口界面，若加窗口，则样品与窗口接触的一面镀反射膜，另一面镀增透膜；窗口两面均镀增透膜，极板内、外两面精加工，使其都达到镜面；测速探头测得的速度波剖面依次记录极板自由面速度、撞击速度、撞击后极板/窗口界面速度。

图1 冲击-斜波加载实验设计示意图Fig. 1 Schematic of shock-ramp wave loading experiment

2 实验结果与分析

基于设计的冲击-斜波加载实验技术，对（100）和（210）两个晶向的RDX 单晶开展了约7 GPa 和4 GPa 的冲击-斜波压缩实验，获得了RDX/窗口界面速度曲线。加载电极材料选择铝，电极厚度为2 mm，宽度为12 mm。窗口材料为LiF 单晶。实验样品为大块单晶RDX，由中北大学研制，采用水冷式线切割技术沿不同晶向进行切割，经研磨后进行X 射线衍射（XRD）分析，确定切片的晶向，并保证样品的加载面与晶向的偏差小于0.5°。共进行4 发实验，实验参数见表1，其中ds为RDX 样品厚度，U0为充电电压。

实验结果如图2 所示，其中：黑色曲线为铝极板撞击LiF 窗口前的自由面速度波剖面，蓝色曲线为铝极板撞击LiF 窗口后极板/窗口界面速度。撞击过程瞬间完成，速度出现间断，铝极板自由面速度峰值为实验撞击速度（u0）。考虑到铝和LiF 材料的声阻抗近似相等，极板/窗口界面速度起始值近似为极板自由面速度峰值的1/2，实验结果与理论预估值一致。

总体上看，4 发实验的RDX/LiF 界面速度分为3 个阶段：开始的跳跃式增长（冲击压缩过程）、之后的平滑上升（斜波压缩过程）、最后的卸载过程。在加载压力较高的实验Shot 1 和Shot 2 中，界面速度曲线中未观测到RDX 样品的弹塑性转变和4 GPa 附近相变对应的特征波形。这是由于冲击波到达样品/窗口界面前，塑性冲击波已追赶上弹性冲击波和相变波，两个真实的物理过程被掩盖。降低充电电压、减小铝极板飞行距离，开展冲击压力较低的实验Shot 3 和Shot 4。结果显示，实测界面速度剖面包含了不同晶向RDX 晶体的弹塑性转变信息，但仍未能获得RDX 晶体在4 GPa 左右的 α-γ 相变波形。

表1 实验条件Table 1 Experimental conditions

图2 不同晶向RDX 单晶的冲击-斜波加载实验速度曲线Fig. 2 Experimental data of shock-ramp wave loading on RDX single crystals with different orientations

铝极板与RDX 单晶样品、LiF 窗口接触后进入加载阶段，数据分析时假设铝极板和LiF 窗口的界面速度（图2 中蓝色曲线）是“零厚度样品”后界面速度，起始时刻t0为冲击波进入RDX 单晶样品时刻，分别提取RDX 单晶样品弹性波和塑性波到达后界面的时刻t1和t2（见图2（d）），弹性波和塑性波从RDX 样品前加载面传播到后表面的时间分别为Δt1（Δt1=t1-t0）和Δt2（Δt2=t2-t0），将样品厚度（ds）除以冲击波传播时间，就可以获得RDX 单晶的纵波声速。

4 发实验获得的纵波波速与已发表文献结果的对比如图3 所示。整体上看，本实验获得的RDX单晶的纵波声速与相关文献[17,21]结果基本吻合，并且其弹性部分比Hooks 等[17]的冲击实验结果稍高，塑性部分与Olinger 等[21]利用金刚石对顶砧（DAC）得到的准静态实验结果基本一致。

图3 RDX 单晶的纵波声速与文献结果的比较Fig. 3 Comparison of the longitudinal sound speed of RDX single crystal with the results of literatures

3 总 结

完成了冲击-斜波复杂加载实验设计，开展了（210）、（100）两个晶向的RDX 单晶在不同加载压力下的冲击-斜波压缩加载实验。实验结果显示：加载段的速度剖面分为冲击压缩和斜波压缩两部分；当加载压力较高时，冲击压缩段中不再出现弹塑性转变和4 GPa 附近相变对应的速度特征波形；当加载压力较低时，在冲击压缩段观测到了弹-黏塑性波形。经数据处理后，获取了RDX 单晶的纵波声速，其弹性部分相对冲击实验结果稍高，塑性部分与准静态压缩实验结果基本一致。

感谢中国工程物理研究院流体物理研究所的吴刚、邓顺益、税荣杰等在实验运行和测试方面给予的帮助！