腔体约束和纳米粒子共同作用下的激光诱导击穿光谱时间演化特性

2020-05-07郝晓剑杨彦伟孙永凯

光谱学与光谱分析 2020年4期

任龙，郝晓剑，杨彦伟，孙永凯

中北大学仪器科学与动态测试教育部重点实验室，山西太原 030051

引言

激光诱导击穿光谱(laser-induced breakdown spectroscopy, LIBS)又称激光诱导击穿等离子体或激光火花光谱，在过去的20年里，发展迅猛。相比于其他元素分析技术，具有操作简单、迅速的特点，同时可检测的元素范围极宽，无论待测样品是固体[1-2]、液体[3]还是气体[4]均可进行定性、定量检测分析。故而在环境[5-7]、钢铁[8]、煤炭[9]、生物[10]等领域有了广泛的应用。

等离子体的存活时间十分短暂，通常在1～10 μs之间。当激光脉冲聚焦于样品表面，样品表面因吸收光子的能量而被加热，热电子变为自由电子，自由电子在持续的激光作用下又与原子发生碰撞，原子再电离产生电子，形成雪崩效应，产生了大量的高温等离子体。而由于周围环境温度低，等离子体迅速冷却，其中处于激发态的原子、离子以及电子在向下能级跃迁时部分能量以光的形式辐射出来，这种辐射带有明显的元素特征，整个过程所经历的时间为纳秒和微秒量级。许鹤[11]等分别使用150和500 mJ激光能量对空气进行击穿获得空气等离子体，计算其等离子体温度和密度，并探讨了其演化特性。苏雪娇[12]等研究了不同尺寸腔体约束下光谱强度以及信噪比的变化情况，得出腔体约束可以很好地改善LIBS信号。王哲[13]等发现合适的腔体约束尺寸可以极大的增强光谱强度以及定量分析的精度。 De Giacomo A[14]等发现了在金属样品表面沉积金纳米粒子可以使光谱强度增加1～2个数量级，并探究了谱线增强机理。目前尚未深入研究在腔体约束和纳米粒子沉积共同作用下光谱时间演化特性的报道。

针对腔体约束和表面沉积金纳米粒子共同作用的情况下等离子体时间演化问题，我们对合金进行激光诱导，在未加约束、单独施加腔体约束、单独在样品表面沉积金纳米以及上述两种增强条件同时作用下，分析波长为Ni Ⅱ 221.65 nm和C Ⅰ 193.09 nm特征谱线随时间的变化趋势，并对演变的原因进行分析。

1 实验部分

1.1 装置

实验用美国TSI公司的CHEMREVAL台式LIBS激光诱导击穿光谱仪是一种集成式一体化的激光诱导击穿光谱仪。该仪器包含高分辨率的光学成像系统，电脑控制样品操作系统，激光器、光谱仪和探测器的集成系统。具有操作方便、灵敏度高、分析时间短等优点。激光器采用法国Quantel公司的Nd∶YAG激光器，最大频率10 Hz，最大能量200 mJ，波长1 064 nm，分析深度为1～100 μm。用作腔体约束的铝片孔厚度为1 mm，直径为5 mm，将铝片孔置于合金上方，并略高于合金表面100 μm。光谱信息通过光谱仪采集传送至电脑，使用软件进行显示、分析。实验装置如图1所示。用作纳米颗粒增强的纳米金试剂浓度为1 mg·mL-1，纳米金直径20 nm。其中单宁酸含量低于0.01%，柠檬酸钠含量低于0.04%，叠氮化钠含量为0.02%，即除金元素以及少量的钠元素之外，不含其他种类的金属元素。

图1 LIBS实验装置图

实验用304合金样品，其主要组成元素含量如表1所示。

表1 合金中主要元素含量

2 结果与讨论

2.1 光谱强度

设置激光能量60 mJ，聚焦后光斑尺寸大小为200 μm，激光重复频率为10 Hz，分别在延迟时间为0.5，1，2，3，4和5 μs下采集的光谱如图2(a)—(d)所示。

图2(a) 无约束下光谱强度随采集延迟时间变化图

由图2(a)可知，在无任何约束条件时，延迟时间为0.5 μs时，光谱仪采集的等离子体数目最多，光谱强度最高，随着延时时间增大，谱线强度逐渐减弱，且减弱的趋势由快变缓；在1 μs以及2 μs时，等离子体数目减少，光谱强度下降明显；在3 μs之后所采集到的等离子体数目稀少且变化不大。由图2(b)可知，在单独施加腔体约束的条件下，光谱强度总体也是随采集延迟时间的增大而减弱，当采集延迟时间为0.5 μs时，光谱强度变化不大，当延迟时间变为1 μs时，光谱强度同0.5 μs时相差不大，与未加约束相比则有明显的增强；当采集延迟时间大于等于3 μs时，光谱仪基本收集不到等离子体，光谱强度基本消失，在2 μs时光谱强度下降的最为剧烈。由图2(c)可知，在单独沉积纳米金颗粒的情况下，光谱强度整体较未加约束时有大幅提升，随延迟时间变化的趋势与未加约束时大致相同。由图2(d)可知，纳米金与腔体约束共同作用下，光谱增强幅度明显，当采集延迟时间为0.5 μs时，光谱强度最高，当采集延迟时间为5 μs时，目标谱线基本被淹没于背景噪声中。

综上所述，上述四种情况下，光谱强度均随着时间的推移而降低。施加腔体约束时，在0.5 μs时与未加约束时相差不大，说明此时腔体未对等离子体产生约束，由于激光脉冲烧蚀样品表面产生等离子体的同时，会产生冲击波，冲击波碰到铝孔边缘会反射回去，反射回去的冲击波仿佛一个新的腔体，对随后的自由电子产生约束作用，但是在与冲击波接触的过程中，会损失一部分的等离子体，因此表现为在1 μs时谱线强度提高，而在2 μs后谱线强度骤然下降。当单独在表面沉积纳米金颗粒时，纳米金颗粒不仅改变了合金表面的粗糙程度，且在沉积周围产生了电场，因此纳米金粒子可以有效的增加等离子体数目，即使采集延迟时间大于3 μs仍可以收集到可观数量的等离子体。

图2(b) 腔体约束下光谱强度随采集延迟时间变化

图2(c) 沉积纳米金下光谱强度随采集延迟时间变化图

Fig.2(c)Changeofspectralintensitywithacquisitiondelaytimewithnanoparticledeposited

图2(d) 双重约束下光谱强度随采集延迟时间变化图

Fig.2(d)Changeofspectralintensitywithacquisitiondelaytimewithcavityconfinementandnanoparticledeposited

2.2 增强因子

计算上述各种情况下的增强因子，增强因子变化趋势如图3所示。

光谱强度的增强因子指不同情况下光谱强度的比值，可以直观的反映等离子体光谱强度的增强程度。由图3可知，腔体约束单独作用下，谱线增强因子随采集延迟时间的变化呈现出先增大后减小的趋势，在1 μs处增强因子达到最大，增强效果最明显。在3 μs之后增强因子趋近于1，说明增强效果消失；纳米金粒子单独作用条件下，增强因子在0.5～3 μs时变化不大，3 μs之后增强因子降低，在5 μs处趋于1，增强效果消失；在双重约束下，在0.5～1 μs处增强因子最高，且保持不变，在1 μs之后增强因子变化趋势与单独施加腔体约束时大致相同。

图3 增强因子随采集延迟时间变化趋势

2.3 信噪比

LIBS方法的灵敏度常用信噪比(signal-to-noise ratio, SNR)来评估。在实验中，选择发射谱线(Ni Ⅱ 221.65 nm)的最大值作为元素发射信号，分别计算在不同采集延迟时间下光谱的信噪比，如图4所示。

图4 不同情况下信噪比变化趋势

由图4可知，当在无约束的情况和在腔体约束与纳米粒子增强双重作用下，信噪比随时间的增加逐渐减小；而当单独腔体约束以及表面只有纳米金沉积的情况下，信噪比随时间的增加先增大后减小，并在1 μs的时候达到最大。因为当采集延迟时间为0.5 μs时，产生的等离子体数目最多，目标元素的光谱强度大，但是背景噪声同样比较大，因此0.5 μs时信噪比低，而当延迟时间为1 μs时，背景噪声减弱的程度比目标元素光谱信号减弱更甚，导致了信噪比的增加。而当采集延迟时间到2 μs及之后，随着等离子体数目减少，目标元素信号强度减弱，而背景噪声基本保持不变，因此信噪比降低。

2.4 微量元素检测

在合金中，主要元素为Fe，Ni，Cr等，同时含有C，Cu，Mo，Co，W，S，P，Sn和Se等元素，由元素含量表可知C元素不足0.017%。在不同约束情况下，C Ⅰ 193.09 nm谱线强度随采集时间变化如图5(a)—(d)所示。

图5(a) 无约束时谱线强度随时间变化图

图5(b) 腔体约束下谱线强度随时间变化图

图5(c) 纳米金增强时谱线强度随时间变化图

由图5(a)—(d)可知，对于以上四种情况而言，C Ⅰ 193.09 nm谱线强度均是随采集延迟时间的变化而减弱，采集延迟时间越短，所采集微量元素等离子体数目越多，随着时间推移，等离子体数目减少，光谱强度降低。在0.5与1 μs时谱线强度相差不大，基本重合，在2 μs处谱线强度有明显的下降，并且在有腔体约束作用时，当采集延迟时间到达3 μs后，碳元素谱线强度基本消失；在表面只有纳米金颗粒沉积以及未加约束情况下，谱线强度下降较为均匀；单独施加纳米金颗粒时谱线强度高于双重约束下的谱线强度，说明纳米金颗粒可以有效提高微量元素的谱线强度，而腔体约束在采集延迟时间大的时候对微量元素的检测起抑制作用。