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球坐标系下基于全球DEM 数据的重力远二区高精度地改算法

2015-02-15廖国忠张秋冬

大地测量与地球动力学 2015年4期
关键词:球壳重力高程

张 伟 廖国忠 张秋冬 李 华

1 中国地质调查局成都地质调查中心,成都市一环路北三段2号,610082

2 成都理工大学地球物理学院,成都市二仙桥东三1号,610059

随着重力传感器制造工艺的不断发展,μGal级的重力测量工作已成为可能。文献[1-2]对影响重力地改精度的主要原因进行探讨,认为误差精度取决于数字地形高程与真实地形地貌的逼近程度。数字地形高程的网格距越小,高程值越精确,其地形改正值的计算精度就越高[3-4]。而对于球坐标系下重力异常的计算,文献[5,6]从不同角度推导了相同的解析式。本文在球坐标系下重力远区地形改正理论模型的基础上,提出使用公开的全球高分辨率DEM 数据计算远二区地改。实例表明,该方法能够大大提高远二区地改的计算精度,达到μGal量级。

1 球坐标系下的远二区地改理论

1.1 球坐标下的远区地改计算公式

球坐标系下的球体理论模型如图1所示,地球球心O为原点,N、S点分别为地球北、南极,P、N、S在同一个过球心O的平面上,点M在空间曲面上,以OP的延长线方向为Z轴,OX轴垂直于PNS平面,OY轴垂直于XOZ平面,X、Y、Z轴满足右手坐标系。α1、α2、α3可看成以P为北极的“经度”,β1、β2为其“纬度”,空间曲面上的点M可表示为Μ(α,β,h)。在球极坐标系下,随地形起伏的质量体Ω可描述为地壳扇形块h)dv,其底面是以地球平均半径R所作的球面,顶面是地形的自由起伏面。当积分区域为Ω={(α,β,h)|α1≤α≤α2,β1≤β≤β2,0≤h≤H}时,质量体Ω相对于测点P的地形改正值为:

图1 球坐标系下的重力远二区地改模型Fig.1 Far zone II’s terrain correction model in spherical coordinates

式中,R为地球平均半径,取大地水准面;z、H为P、M点的海拔高程;G为引力常数;ρ为地壳平均密度。

式(1)中的积分函数对变量α而言是常量积分,当α∈[0,2π]时,ΔgΩ变为环带(β1,β2)相对于测点P的 重力地改值Δg[β1,β2]。将式(1)中的变量h设为常量,取h=,为积分区域的平均高程,此时式(1)可简化为[6]:

再令

于是,

1.2 地壳扇形“质量体”的高程

计算远二区的地形改正值时,采用的高程资料是全国5′×5′高程节点网,以每个地壳扇形“质量体”落入5′×5′高程数据个数相加求和取平均值作为该扇形体的平均高程。但由于这类数据网格距较大,式(2)中与真实地貌间必然存在较大误差。而全球ASTER GDEM 数据的分辨率能达到3″×3″,从而大大提高远二区地改的精度。ASTER GDEM 和SRTM3 DEM 数据基于WGS-84坐标系,该坐标系下的重力远区地改模型如图2所示。当β∈[β1,β2],α∈[0,2π]时,M点的“轨迹”是球面上以OP为轴的环带,可将式(5)离散化成式(6),即将环带等分为M个网格,M值越大,环带上的网格划分越精细,对应式(2)中的越逼近真实地形。当M→∞时,式(6)便变为理论解析式(2)。

图2 WGS-84坐标下的重力远区地改模型Fig.2 Far zone II’s terrain correction model in WGS-84coordinates

M为某环上的网格数,而P点远区地改值可表示为二重离散积分公式。式(7)可由计算机编程实现:

N为20~166.7km间的环带数。

代入式(7)前的一个关键问题是将WGS-84坐标系下的经纬度坐标(θ,Φ)转换为球坐标下的坐标(α,β)。根据球面三角形公式[7],两坐标系之间的转换关系可由式(8)和式(9)表示。如图2所示,α的取值以PN方向为起始0°,令方位角按相对于球心O的顺时针方向增加。当M点位于平面POY前方时,即θ0-θ>0,α的取值范围为180°~360°;当M点位于平面POY后方时,即θ0-θ≤0,α的取值范围为0~180°。

2 计算方法与实现

目前,基本覆盖全球的DEM 数据主要有:ASTER GDEM V2数据、SRTM3 V4.1数据、GTOPO30数据以及我国的资源三号测绘卫星立体影像数据等。其中,ASTER GDEM V2数据的分辨率最高(1″×1″,约30m×30m),SRTM3次之(3″×3″,约90m×90m)。两种数据历经几次版本升级后,质量日趋精良,绝对高度误差小于16m,相对高度误差小于10m,满足重力远区地改的高程精度要求。

式(7)中,M、N越大,其环带和环带上的网格剖分越精细,计算结果越逼近解析值,但计算量也越大。区域重力调查规范推荐的分环和网格参数如图3和表1所示。

表1 区域重力调查规范中远二区计算的环带和方位数(R=6 371.025km)Tab.1 The subdivision of zone and azimuth in regional gravity survey specification(R=6 371.025km)

图3 区域重力调查规范中环带及其网格划分模型Fig.3 Zone subdivision model and its mesh in regional gravity survey specification

M、N和网格剖分方案确定后,即可根据α、β计算出某一网格4个节点在WGS-84坐标系下的经纬度值。根据球面三角形边余弦定理:

联立式(9)和(10),可求得网格4个节点的经纬度坐标。当网格较小时,可将4个节点视为同平面,通过平面插值方法,利用待插值点邻近四周的DEM 数据得到节点的高程值。将4 个节点的高程值取平均,便可得到该网格的平均高程。代入式(7),得到测点在球坐标系下的远区地形改正值。由于式(9)存在除数为0时的奇异值,因此在程序编写时需要进行特殊处理,当cosΦ=0时,Φ=90°,M点处于北极或者南极,θ=0°;当cosΦ0=0时,Φ0=90°,P点处于北极或者南极,θ=α。

3 算例分析

3.1 理论模型

选用的理论模型为高程=1 000m 的有限球壳,且计算点高程z=1 000m。将、z、β1(β1=20km/R)、β2(β2=166.7km/R)代入式(2),可求得有限球壳模型的理论地改值为-3.749 57mGal。

在有限球壳模型下,将不同的环数和方位数代入式(5),计算值与理论值之间的差值如表2所示。可知,在不考虑高程误差时,式(5)的计算精度主要取决于环数,与方位数无关,环数越大,其计算精度越高,当N>4 000时,式(5)的计算精度达到μGal级。ASTER GDEM V2 数据网格30m×30 m,其环数最大取值可到5 500,满足μGal级远二区地改要求。

表2 有限球壳理论模型下不同环数及方位的试算结果对比Tab.2 Comparative results within different subdivisions in limited spherical shell model

3.2 误差精度

为进一步分析高程误差对本文计算方法的影响,在上述有限球壳模型(=1 000m,z=1 000 m)基础上,在参与计算的每个高程网格节点上加入高斯随机噪声进行试算,高斯噪声的均值为0,标准差为20,其噪声水平与ASTER GDEM V2 DEM 的数据质量相当,计算结果如表3所示。从表3可知,在该噪声水平下,加入噪声和没有加入噪声时的计算结果差值在μGal量级以下,可以忽略。因此,ASTER GDEM V2和SRTM3数据的质量满足于μGal级远二区地改的工作要求。如表3第10行所示,当N=5 500、M=35 000时,有噪声与无噪声时的计算结果差值小于μGal数量级。

表3 有限球壳理论模型在高斯噪声条件下的试算结果对比Tab.3 Comparative results within different subdivisions under Gauss noise environment

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