大开孔椭圆封头的结构应力及分析
2019-01-18方小里高嘉楠
方小里,高嘉楠
(哈尔滨锅炉厂有限责任公司,黑龙江 哈尔滨 150046)
0 概 述
椭圆封头是压力容器经常采用的受压部件。在承受内压的工况下,椭圆封头的应力分布比较复杂,受力状态不如球形封头好,但因制造方便,椭圆封头在中低压容器中被普遍采用。设计压力容器时,往往需要在椭圆封头上开孔,致使整个椭圆封头应力分布更加复杂。现利用有限元分析法,定量分析开孔后椭圆封头的结构应力,研究大开孔椭圆封头应力分布的规律,为工程设计提供理论上的分析数据。
1 结构参数
研究对象的结构由大开孔的标准椭圆形封头(h=0.25Di)及筒体组成,如图1所示。针对6个不同尺寸的模型进行了有限元分析, 模型的具体尺寸,如表1所示。将设计压力定为1.2 MPa,设计温度定为220℃,同时,按GB713-2014锅炉和压力容器用钢板的标准,选用Q245R板材,材料的许用应力值为[σ]=125.4 MPa,泊松比ν=0.3,弹性模量为189.8×103MPa。
图1 椭圆封头与筒体的结构
表1 模型尺寸表
2 模型的边界条件
考虑椭圆封头的对称性,可仅对1/2的有限元模型进行分析。利用ANSYS软件提供的实体单元Solid95,建立椭球封头的半边几何模型。在筒体底面,限制了X、Y、Z方向上的位移,对开孔断面处的边界条件,为固定端面X、Y方向上的位移,只允许轴向位移,在对称轴处,采用了对称约束,并在封头内表面施加1.2 MPa的内压。
依次选择网格数量为298 766、493 578和722 584,分别对模型1进行应力分析,得出模型的最大应力,分别为228.9 MPa、229.3 MPa及229.6 MPa。从计算结果的数据可知,网格数的多少,对计算结果几乎没有影响。因此,对其余5个模形,也采用类似模型1的网格数进行了有限元分析和计算。
3 结果与分析
对6个模型进行有限元分析的结果,如图2所示。图2中Ⅰ、Ⅱ、Ⅲ、Ⅳ、Ⅴ、Ⅵ应力分布云图,分别为模型1~模型6的应力分布云图。
(Ⅰ) 模型1 (Ⅱ) 模型2
(Ⅲ) 模型3 (Ⅳ) 模型4
(Ⅴ) 模型5 (Ⅵ) 模型6
由图2的应力分布云图可知,在翻边区域有明显的应力集中现象,且最大应力点在长轴的翻边处,由此可知,该处为危险部位。根据图2可知,随着d/Di比值的增大,封头的应力值逐渐下降,主要是因为随着筒体直径变小,结构的形状已渐趋向于球壳状,受力的状态趋好,并且也适当加厚了壳体厚度。
因封头内、外表面各点均处于复杂的应力状态,为了更详细地分析应力分布的特点,可将主应力分解,再计算后求得等效应力。选取应力最大处的长轴截面,确定适当的应力评定路线,采用线性分析法,对封头的应力分布进行分解和研究。应力评定路线的设定,如图3所示。
图3 应力评定路线设定
等效应力的分布曲线,如图4所示。图4中Ⅰ、Ⅱ、Ⅲ、Ⅳ、Ⅴ、Ⅵ的曲线,分别为模型1~模型6的应力分布曲线。
(Ⅰ) 模型1
(Ⅱ) 模型2
(Ⅲ) 模型3
(Ⅳ) 模型4
(Ⅴ) 模型5
(Ⅵ) 模型6
由图4-(Ⅰ)可知,在应力评定路径4之前,膜应力基本平稳,平均值约为50 MPa,在此之后,应力值逐渐增大,且在评定路径7、8附近区域(封头的翻边过渡区)出现应力峰值,约为173 MPa,随后的应力值逐渐降低。应力计算的结果表明,在封头的翻边过渡区域内,因大开孔而引起了应力的重新分布,产生了应力集中,峰值约为远离过渡区应力值的3~4倍。
由图4-(Ⅰ)可知,在路径5之前及路径9之后的区域外,内壁弯曲应力均为正值,表明结构在内压的作用下向外扩张;在此之间区域内,应力却为负值,这表明,受协调变形的影响,即使在内压作用下,翻边区域的内壁仍表现为受压缩状态。
根据图4中6个模型的应力分布曲线可知,随着d/Di比值的增大,应力值在逐渐下降,这是因为随着筒体直径变小,结构形状趋向于球壳状,使部件的受力状态变佳。
4 结 语
根据有限元分析的结果,表明在内压作用下,在椭圆封头的翻边区域,有明显的应力集中现象,且最大应力点在长轴的翻边处,约为直边段应力值的3~4倍。
利用ANSYS有限元分析软件,还可对封头大开孔的应力分析结果进行线性化处理,并可分解为薄膜应力、弯曲应力及峰值应力。根据有限元分析结果,表明封头应力值在封头的翻边过渡区域内有较大的波动,且出现最大值。在内压及协调变形的共同作用下,内壁的弯曲应力产生了负值,使翻边过渡区内壁表现为受压缩状态。
随着d/Di比值的增大,封头的应力值逐渐下降,主要是因为随着筒体直径变小,结构已趋向于球壳状,受力状态更好。